Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатика
ИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханика
ОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторика
СоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансы
ХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника

Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме

Читайте также:
  1. Ex.3 Выберите глагол в нужной форме.
  2. I Закон о Круге Магов и магии
  3. I Надзор за исполнением законов
  4. I. Имущественные права в силу закона
  5. I. Надзор за соблюдением Конституции РФ, исполнением законов и соответствием законам издаваемых правовых актов.
  6. II Закон о Святой церкви и верованиях
  7. II. ПРОКУРОРСКИЙ НАДЗОР ЗА ИСПОЛНЕНИЕМ ЗАКОНОВ: ОБЩИЙ НАДЗОР

Рассмотрим однородный проводник, к концам которого приложено напряжение U. За время dt через сечение проводника переносится заряд dq=Idt. Так как ток представляет

собой перемещение заряда d q под действием электрического поля, то работа тока dA=Udq=IUdt

Если сопротивление проводника R, то, используя закон Ома, получим dA=

Если ток проходит по неподвижному металлическому проводнику, то вся работа тока идет на его нагревание и, по закону сохранения энергии dq=dA. Таким образом dq=IUdt=

Это выражение представляет собой закон Джоуля-Ленца.

Выделим в проводнике элементарный цилиндрический объем dV=dSdl(ось цилиндра совпадает с направлением тока), сопротивление которого . По закону Джоуля-Ленца, за время dt в этом объеме выделится теплота

Количество теплоты, выделяющееся за единицу времени в единице объема, называется удельной тепловой мощностью тока. Она равна:

Используя дифференциальную форму закона Ома и соотношение p=1/y, получим

Формулы и называют законом Джоуля-Ленца в дифференциальной форме.


Дата добавления: 2015-07-20; просмотров: 162 | Нарушение авторских прав


Читайте в этой же книге: Поток вектора. Поток вектора напряженности и Эл. Смещения. Расчет потока вектора E и D поля точечного заряда. Теорема Остроградского-Гаусса | Поле беск. заряж. плоскости | Электрическое поле в диэлектриках. Свободные и связанные заряды. Поверхностная плотность связанных зарядов. Связь диэлектрической восприимчивости с диэлектрической проницаемостью | Условия для векторов E и D на границе раздела диэлектриков. | Проводники в Эл. Поле. Напряженность и потенциал внутри и на поверхности проводника. Поле вблизи поверхности проводника. Распределение зарядов в проводнике | Электроемкость уединенного проводника. Взаимная емкость двух проводников. Конденсаторы. Емкость плоского конденсатора | Билет 14 | Энергия заряженных уединенного проводника, конденсатора и системы проводников. Энергия электростатического поля. Объемная плотность энергии. Энергия Эл. Поля. | Билет №16 | Сторонние силы. |
<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Проводники, полупроводники, изоляторы и сверхпроводники| Билет №17

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.005 сек.)