Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатика
ИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханика
ОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторика
СоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансы
ХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника

Главные индуктивные сопротивления обмоток переменного тока

Читайте также:
  1. F: Какие главные события в уходящем году вы бы отметили в мировой и казахстанской экономике? Что оказалось неожиданным и какие ваши прогнозы сбылись?
  2. I. Основы сопротивления материалов.
  3. Активное сопротивление и конденсатор в цепи переменного тока
  4. Активное сопротивление обмоток.
  5. Активные и индуктивные сопротивления обмоток
  6. Активные и индуктивные сопротивления обмоток
  7. В колебательной системе (осцилляторе) помимо силы упругости действует и сила сопротивления

Общие положения. Ниже будем иметь в виду машины неявно-полюсной конструкции, в частности асинхронные машины. Особенности, возникающие в явнополюсных машинах, будут рассмотрены в гл. 32.

Вращающиеся гармоники магнитного поля обмотки статора асинхронной машины, перемещаясь относительно этой обмотки, индуктируют в ней э. д. с. самоиндукции, частота которых при равномерном воздушном зазоре равна частоте тока в данной обмотке. Одинаковость частот этих э. д. с. гармоник поля объясняется тем, что, хотя гармоника порядка v вращается в v раз медленнее основной, она имеет в v раз больше полюсов. Можно доказать, что все эти э. д. с. совпадают по фазе. Сказанное относится также к э. д. с. самоиндукции, индуктируемым гармониками поля ротора в самой обмотке ротора.

При неподвижном роторе частоты всех э. д. с. взаимной индукции, индуктируемых гармониками поля статора в обмотке ротора и наоборот, т. е. гармониками поля ротора в обмотке статора, также одинаковы и равны основной частоте. Однако при вращающемся роторе частоты э. д. с. взаимной индукции от различных гармоник поля различны, так как в этом случае скорости вращения гармоник статора относительно ротора и наоборот, т. е. гармоник ротора относительно статора, уже не обратно пропорциональны числам их полюсов. Поэтому во вращающейся машине высшие гармоники поля не создают э. д. с. взаимной индукции основной частоты и их следует, отнести к полям рассеяния. Эффекты, которые могут вызвать токи, создаваемые э. д. с. взаимной индукции от высших гармоник поля, имеют в общем случае второстепенный характер, и их необходимо рассматривать отдельно. Ввиду наличия пазов на статоре и роторе при вращении ротора возникают также дополнительные гармоники, поля, которые индуктируют в обмотках э. д. с. различных, в том числе и относительно высоких, частот. При нормальной конструкции машины эти э. д. с. не имеют существенного значения и ниже не рассматриваются.

В теории электрических машин переменного тока, как и в других областях электротехники, э. д. с. переменного тока Е, которые индуктируются магнитными полями, созданными переменными токами /, учитываются с помощью индуктивных сопротивлений

В электрической машине переменного тока при этом каждой гармонике поля v соответствуют определенные значения индуктивных сопротивлений само- и взаимной индукции xv.

Работа машин переменного тока основана на действии основных гармоник поля.

I Индуктивные сопротивления, соответствующие этим гармоникам, назовем главными.

Определим величины главных индуктивных сопротивлений, опуская при этом индексы, указывающие на порядок гармоники. Величины, относящиеся к статору и ротору, обозначим соответственно индексами 1 и 2.

Выражения для главных индуктивных сопротивлений. Э. д. с. самоиндукции Ег, индуктируемую в обмотке статора потоком основной гармоники Ф1; найдем, если подставим в (20-19) значение потока Ф = Фх из (23-7), полагая при этом v = 1 и обозначая величины, относящиеся к статору, индексами 1. Тогда получим

Главное собственное индуктивное сопротивление обмотки статора, согласно выражениям (23-8) и (23-9),

Далее будем полагать /2 = flt что в асинхронной машине соответствует неподвижному ротору. В противном случае в соответствующих выражениях достаточно заменить f1 на /2. Тогда аналогичным образом для главного собственного индуктивного сопротивления обмотки ротора получим

Э. д. с. взаимной индукции £12, индуктируемую основной гармоникой поля статора в обмотке ротора, найдем аналогично Ех по (23-9), если в (20-19) будем писать индексы ротора 2, а в (23-7) — индексы статора 1. Э. д. с. взаимной индукции Е2ъ индуктируемую основной гармоникой поля ротора в обмотке статора, определим подобным же образом, однако в (20-19) нужно писать индексы статора, а в (23-7) — индексы ротора. При этом

460Общие вопросы теории машин переменного тока [Разд. Ill

и для главных взаимных индуктивных сопротивлений получим выражения:

По выражениям (23-17) и (23-18) дгг12 ф хг21, что объясняется тем, что эти сопротивления являются эквивалентными и учитывают действие поля всех фаз одной обмотки на другую. Например, xTt2 учитывает э. д. с, индуктированную полем всех tnx фаз первичной обмотки в фазе вторичной обмотки. В выражения (23-17) и (23-18) введены коэффициенты скоса kc для основной гармоники поля [см. равенство (20-3)1, так как при наличии скоса пазов на одной из частей машины магнитное поле другой части машины будет скошено относительно проводников первой части машины, что вызовет уменьшение индуктированной э. д. с. В то же время в соотношения (23-10), (23-11), (23-13) й (23-14) этот коэффициент не входит, так как поле данной обмотки ориентировано всегда в направлении ее пазов и проводников. При отсутствии скоса в формулах (23-17) и (23-18), естественно, надо положить &с = 1.

Как и всякие индуктивные сопротивления, xtl, хп, хгП и а:г21: пропорциональны частоте тока и квадрату чисел витков или произведению чисел витков двух обмоток, а также обратно пропорциональны величине эквивалентного воздушного зазора.

При пользовании полученными выражениями необходимо подставлять такое значение k^, которое соответствует насыщению машины в рассматриваемом режиме работы.

Относительная величина главного собственного индуктивного сопротивления. Номинальное сопротивление zH выражается через номинальные фазные напряжения и ток:

Пусть Вьн означает амплитуду индукции основной гармоники поля воздушного зазора при условии, что основная гармоника э. д. с, обмотки статора Et = Us. Тогда на основании выражений (20-19) и (23-6) при v = 1

Полагая в равенстве (22-33) А = Ая и / = /н, выразим с помощью этого равенства номинальный ток статора /и через номинальную линейную нагрузку статора Ав:

Так как величины Ап и Ва„ определяются главным образбм условиями охлаждения и качеством магнитных материалов, то в машинах данной конструкции они изменяются в сравнительно узких пределах. Поэтому величина дгг1* зависит главным образом от отношения т/б. Для машины заданной мощности и скорости вращения хкЫ зависит в основном от величины зазора б. В синхронных машинах относительная величина зазора всегда больше, чем в асинхронных, и поэтому у первых хг1* всегда меньше, чем у вторых.

Из выражения (23-23) следует также, что в крупных турбогенераторах с внутренним охлаждением проводников обмоток, у которых Лн достигает весьма больших значений, для ограничения величины л:г1* нужно существенным образом увеличивать б.

В практике заводских расчетов относительные значения сопротивлений иногда выражают через величины потока Фн при Е = (/„ и н. с. якоря FH при / = /н. Такие выражения нетрудно получить, используя соотношения (20-9), (20-19) и (22-31), Для хт1% вместо (23-23) при этом получим


Дата добавления: 2015-07-18; просмотров: 192 | Нарушение авторских прав


Читайте в этой же книге: Улучшение формы кривой э. д. с. | Глава двадцать первая ОБМОТКИ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА | Трехфазные двухслойные обмотки с дробным числом пазов на полюс и фазу | Трехфазные однослойные обмотки | Некоторые обмотки с числом фаз, не равным трем | Выполнение обмоток переменного тока | Намагничивающая сила фазы обмотки | Намагничивающие силы многофазных обмоток | Н. с. токов нулевой последовательности | Вращающиеся волны тока и линейной токовой нагрузки |
<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Глава двадцать третья МАГНИТНЫЕ ПОЛЯ И ИНДУКТИВНЫЕ СОПРОТИВЛЕНИЯ ОБМОТОК ПЕРЕМЕННОГО ТОКА| Индуктивные сопротивления рассеяния обмоток переменного тока

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.007 сек.)